Автор Тема: Обобщение механики Ньютона.  (Прочитано 4266 раз)

0 Пользователей и 1 Гость просматривают эту тему.

Оффлайн Король Альтов

  • Модератор
  • Старожил
  • *****
  • Сообщений: 2182
  • Карма: +18/-3
  • Пол: Мужской
Re: Обобщение механики Ньютона.
« Ответ #15 : 03 Март 2017, 07:14:40 »
Примеры подтверждающие асимметричность или неравноправность систем отсчета -СО- 6.
Весь практический и теоритический опыт человечества подтверждает, что всегда и в любом случае можно однозначно установить локальную абсолютность движения. В качестве первого примера рассмотрим три мюона - мю-мезона. Как известно время жизни мюонов мало — 2,2 микросекунды. Предположим, что они все родились одновременно: - один на Земле, а два других прилетели из верхних слоев атмосферы с двух проивоположных направлений. Как показывает опыт, неподвижный относительно Земли мюон распадется в среднем через 2,2 микросекунды, а мюоны космических лучей имеющие скорости, близкие к скорости света, из-за эффекта замедления времени прилетят к поверхности Земли через значительно большее время, чем время жизни их близнеца мюона на Земле. Возникший тройной парадокс близнецов обьяснется именно только благодаря материальности или многомерности нашего мира. Необходимо прежде всего понять кто и что относительно чего движется в данном опыте. Земной мезон неподвижен относительно массивной Земли, поэтому его то и резонно считать неподвижным, а два других космических мезона движутся относительно первого мезона и неподвижной Земли. С другой стороны два космических мезона движутся и относительно Земли и относительно друг друга. То-есть второй мезон движется относительно третьего точно также, как третий движется относительно второго. Отсюда из симметричной относительности их взаимного движения и вытекает одинаковое время их жизни. С другой стороны, поскольку оба космических мезона движутся относительно неподвижного мезона, но не наоборот, то вследствие такой асимметрии времена их жизни существенно разные. Таким образом уже из этого первого опыта становится ясно, что в относительном движении всегда массивное тело оказывается приближенно неподвижным, в то время как маломассивное тело всегда движется относительно него - это и есть проявление локальной абсолютности движения.
В качестве второго примера, подтверждающего отсутствие в материальном мире относительности, можно упрощенно рассмотреть эволюцию взглядов человечества на устройство вселенной. Вначале вселенная состояла из одной Земли, и поэтому она очевидно была неподвижной, а вокруг нее естественно вращались звезды и Солнце - на самом деле геоцентрическая система мира это естественное следствие законов сохранения энергии и импульса. Затем вселенная стала состоять упрощенно из Земли и Солнца, а также еще и планет. Естественно такая система не может быть геоцентрической, поскольку по закону сохранения импульса и количества движения все материальные обьекты должны вращаться вокруг общего центра масс. Рассмотрим для упрощения модель, состоящую из Земли и Солнца. Естественно рассматривать движение такой системы в ИСО с координатами в центре масс, так что \(McRc=MzRz\), и в которой суммарный импульс равен нулю \(McVc=MzVz\). Однако известны нам только расстояние от Земли до Солнца \(R=Rc+Rz\) и скорость движения Земли относительно Солнца \(V=Vc+Vz\). Отсюда очевидно получаем координаты скорости Солнца и Земли в ИСО, центр которой совпадает с центром масс системы, \(RcMc=Mz(R-Rc) => Rc=R\frac{Mz}{Mz+Mc}, Rz=R\frac{Mc}{Mc+Mz}\), а также \(VcMc=Mz(V-Vc) => Vc=V\frac{Mz}{Mz+Mc}, Vz=V\frac{Mc}{Mz+Mc}\), где \(R=149598000\frac{+}{-}130km\), V= 29,783 км/c (107 218 км/ч), \(M_{z+l}=\frac{Mc}{328900\frac{+}{-}1}\), Mc=1,9891·10^30 кг (332 982 масс Земли), а также радиус самого Солнца Rsolar= 695992km. Подставляя численные значения получаем Vc=30,8м/час, Rc=45,4km, Vz~V, Rz~R. Отсюда получаем очевидные выводы: Солнце практически с абсолютной точностью стоит на месте в центре масс системы, а Земля движется вокруг неподвижного Солнца. Очевидно, что приблизительно те же самые результаты последуют и для всех остальных планет солнечной системы. Отсюда следует вывод об отсутствии какой либо относительности движения в пределах солнечной системы, а движение всех планет локально абсолютно в масштабах нашей солнечной ситемы. Характерным параметром определяющим ассиметричность или абсолютность движения планет да и вообще всего оказывается параметр определяемый соотношением масс двух ИСО - главной ИСО с массой Ms и вторичной ИСО с массой m' , \(Ksim =\frac{ Ms-m'}{Ms+m'}\) - коэффициент симметрии системы. Ksim изменяется от +1  до -1, причем при нулевом значении второй массы он принимает максимальное  значение +1, при бесконечном значении минимален и равен -1.
Между Ньютоном и мной Альберт Эйнштейн третий лишний.
Вселенная вечна, бесконечна и бесконечномерна.

Оффлайн Король Альтов

  • Модератор
  • Старожил
  • *****
  • Сообщений: 2182
  • Карма: +18/-3
  • Пол: Мужской
Re: Обобщение механики Ньютона.
« Ответ #16 : 03 Март 2017, 07:18:12 »
Асимметричные преобразования Лоренца - 7.
Рассмотрим вывод преобразований Лоренца в самом общем случае, то-есть без использования каких либо принципов, в том числе и принципа относительности. Если мы рассмотрим преобразования координат от системы S к системе S': x'=f(x,t,v); t'=g(x,t,v), то очевидно, что из однородности изотропности простраства и его линейности следует, что эти преобразования должны быть линейными, то-есть преобразования координат и времени должны быть линейными функциями: \(x'=Ax+Bt; t'=Dx+Et \) (1) , где коэффициенты A, B, D, E могут зависеть от относительной скорости систем отсчёта , но не зависят от x и t. В (1) преобразованиях зафиксировано начало отсчета времени таким образом, чтобы при t=t'=0 начала систем совпадали: x=x'=0. Здесь мы считаем, что точка x'=0 системы S' движется относительно S по траектории: x=vt. Подставляя x'=0, x=vt  в первое уравнение (1), получаем B= - vA. Аналогично x=0, x'= - vt'  в уравнениях (1) дают -vt' =Bt и t' = Et, откуда B= - vE и A=E. В результате преобразования между системами отсчёта принимают вид: x'=A(x - vt) :  t'=At + dx. В виду полной аналогии точно также могут быть введены и обратные преобразования
x=B(x' + vt') :  t=Bt' + ex'. Естественно, что между коэффициентами прямого и обратного преобразования есть полная
взаимосвязь, благодаря которой одни коэффициенты могут быть выражены через другие.
\(x'=A[x - v(Bt'+ex')] ; t'=At +dB(x' + vt');  => x=x'(\frac{1}{A} - ve)+t'vB; t=t'(\frac{1}{A} - \frac{dBv}{A}) - \frac{x'dB}{A}; \)
Отсюда получаем \( B=\frac{1}{A} + ve; e= - \frac{dB}{A}; B=\frac{1}{A} - \frac{dBv}{A} => B=\frac{1}{A+dv}; \)Отсюда уравнения можно переписать в виде
 x'=A(x-vt);  t'=At + dx; - Прямые преобразования.
 \( x=\frac{x'+vt'}{A+dv};  t=\frac{t' - \frac{x'd}{A}}{A+dv}; \) -Обратные преобразования.
      Далее следует воспользоваться обстоятельством [ 5). ] максимальности скорости света в вакууме Vmax=Co=с для всей известной сегодня материи, поскольку очевидно, что если такая предельная скорость существует, то естественно она не может быть превышена ни в какой физичеческой системе отсчета. Далее реализуем событие посылки светового импульса в точку с координатами x=ct в системе S и x'=ct' в системе S'. ct'=A(ct - vt); t'=At +dct; Отсюда получаем \( с(A+dc)=A(c-v); d = - \frac{vA}{c^2} \). Наши уравнения примут вид
\( x'=A(x - vt); t'=A(t - \frac{xv}{c^2});   x=\frac{x'+vt'}{A*(1-\frac{v^2}{c^2})};  t=\frac{t'+\frac{x'v}{c^2}}{A*(1-\frac{v^2}{c^2})}; \)  (2)
В силу положительной определнности A имеет место равенство \( mA^b= \frac{1}{A*(1-\frac{v^2}{c^2})} \), где b и  m некоторые вещественные числа, которые можно подобрать так, чтобы выполнялось равенство. Однако в этих преобразованиях при нулевой скорости следует положить m=1. Окончательно получаем \( A=\frac{1}{(1-\frac{v^2}{c^2})^{\frac{1}{1+b}}}\) , где b параметр характеризующий зависимость преобразований Лоренца от степени ассиметричности систем S и S'. Как указывалось выше [CO -6] степень симметричности системы определяется коэффициентом \( Ksim = 1 - \frac{2Ms}{Ms+m'} \), где Ms масса ИСО (или СО) S, а m' - масса ИСО (или СО) S'. Исходя из полученной зависимости для коэффициента А получается, что он зависит сложным функциональным образом от степени симметричности системы, которую можно выразить в следующем общем виде \( A = (1-\frac{v^2}{c^2})^{Fs[Ksim]} \), где Fs[Ksim] некоторая функция аргументом, которой является коэффициент симметрии системы. Именно в этом и проявляется многомерность преобразований Лоренца, вид которых, как показывает практика, зависит не только от пространственно-временных координат, но и от материальных размерностей. В итоге преобразования Лоренца в самом обще случае могут быть записаны в следующем виде
\( g=1-\frac{v^2}{c^2}; fs=Fs[Ksim]; A=g^{fs}; \)
Прямые преобразования:  \(  x'=(x - vt)g^{fs}; t'=(t - \frac{xv}{c^2})g^{fs}; \) (3.=>)
Обратные преобразования: \( x=\frac{x'+vt}{g^{fs+1}};  t=\frac{t'+\frac{x'v}{c^2}}{g^{fs+1}}; \) (3.<=)
Замечание. Вывод преобразований Лоренца был проведен в так называемом скалярном виде. Однако не представляет никакого труда обобщить их на трехмерный векторный случай. Но поскольку при этом не появляется никаких новых существенных моментов, то подобное рассмотрение оказывается непринципиальным, и поэтому не рассмотрено.
Между Ньютоном и мной Альберт Эйнштейн третий лишний.
Вселенная вечна, бесконечна и бесконечномерна.

Оффлайн Король Альтов

  • Модератор
  • Старожил
  • *****
  • Сообщений: 2182
  • Карма: +18/-3
  • Пол: Мужской
Re: Обобщение механики Ньютона.
« Ответ #17 : 03 Март 2017, 07:19:58 »
Собственное время - 8. Если мы рассматриваем из некоторой системы отсчета ИСО S движущуюся произвольным образом систему S', то в каждый отдельный момент времени можно сопоставить ей некую подвижную ИСО, в которой могут иметься неподвижные часы, отсчитывающее собственное время. Поскольку в этом случае координата x' неизменна, то для бесконечно малого промежутка собственного времени из (3.<=) получаем \( dt=\frac{dt'}{g^{fs+1}} \) или \( dt' = dt * g^{fs+1} \) (4) Если проинтегрировать это выражение, то можно найти промежуток времени t2'- t1', который покажут движущиеся часы при условии, что по неподвижным часам пройдет промежуток времени t2-t1. Поскольку в данном случае fs является функцией от коэффициента симметрии системы, то для получения ее вида в первом приближении  \( fs=Fs[Ksim] \approx a0 + a1 Ksim,  Ksim =\frac{M - m'}{M+m'} \)  рассмотрим подробно наш первый пример с тремя близнецами мюонами. Из экспериментальных данных известно, что время жизни мюонов космических лучей значительно больше времени жизни мюонов неподвижных относительно Земли согласно формуле \(Tk = \frac{Tm }{ g^{0.5}} \). Отсюда получаем \( Кsim = \frac{Mz - m}{Mz + m} = 1\) , так как Mz>>m, следовательно \( Tk = \frac{Tm}{g^{fs+1}} => 0,5=1+a0 + a1 \). С другой стороны для двух космических мюонов имеем полную симметрию, и следовательно время их жизни во всех  ИСО связанных с ними также одинаково, то-есть \(Tm =\frac{Tm}{g^{fs+1}}\) , откуда \(fs= - 1=  a0 + a1\frac{m-m}{2m} => a0 = -1\). Отсюда получаем что a1 = 0,5 - 1 - a0 = 0,5. Окончательно получаем формулу \( fs = -1 + 0,5Ksim= -1 +\frac{0,5(M - m')}{M + m'}\) . Теперь рассмотрим ситуацию из ИСО связанных с одним из космических мюонов относительно неподвижного мюона на Земле. В этом случае \( Ksim=\frac{m - Mz}{m + Mz} = -1 \) и следовательно fs = -1 - 0,5= - 1,5. Тогда dt' = Tk - время жизни космического мюона по земным часам, dt = Tm - время жизни мюона по собственным часам, откуда \( Tm = \frac{Tk}{ g^{-0,5}}\) или \(Tk = \frac{Tm}{g^{0,5}}\) , что совпадает со случаем рассмотрения ситуации с космическим мюоном с позиции земного наблюдателя. Таким образом исходя из рассмотренных приближений обобщенные преобразования Лоренца можно с достаточной для практических расчетов точностью окончательно записать в виде
\( g=[1-\frac{v^2}{c^2}]; fs= -1+0,5Ksim = -1+\frac{0,5(M - m')}{M + m'}; A=g^{fs} \) ;
 где M-масса связанная с неподвижной ИСО S , m' -масса движущейся ИСО S'.
Прямые преобразования:   \( x'=(x - vt)g^{fs};   t'=(t - \frac{xv}{c^2})g^{fs}; (3+=>) \)
Обратные преобразования: \( x=\frac{x'+vt'}{g^{fs+1}};  t=\frac{t'+\frac{x'v}{c^2}}{g^{fs+1}};  (3+<=) \)
Лоренцево сокращение длины. Пусть имеется стержень движущийся вместе с системой S', такой что длина его равна Lo=x2'-x1'.
Поскольку стержень очевидно движется относительно системы S со скоростью v, то для определения его длины необходимо измерить координаты его концов в один и тот же момент времени t1=t2=to. Очевидно длина стержня в S равна L=x2-x1. Используя формулы получаем \( Lo=(x2'-x1')=(x2-x1)g^{fs}=Lg^{fs} (4)  \)
Отсюда следует, что стержень испытывает минимальное сокращение при движении относительно массивного тела типа Земли, а максимальное при движении относительно тел с массой близкой к нулю.
Между Ньютоном и мной Альберт Эйнштейн третий лишний.
Вселенная вечна, бесконечна и бесконечномерна.

Оффлайн Король Альтов

  • Модератор
  • Старожил
  • *****
  • Сообщений: 2182
  • Карма: +18/-3
  • Пол: Мужской
Re: Обобщение механики Ньютона.
« Ответ #18 : 03 Март 2017, 07:21:44 »
Обобщенное правило сложения скоростей 9. Скорости определяются обычными равенствами
\( U=[Ux,Uy,Uz]=[\frac{dx}{dt},\frac{dy}{dt},\frac{dz}{dt}], U'=[Ux',Uy',Uz']=[\frac{dx'}{dt'},\frac{dy'}{dt'},\frac{dz'}{dt'}]\).
Учитывая (3+=>), (3+<=) и {y=y', z=z'} получаем\( Ux'=\frac{Ux - V}{1-\frac{UxV}{c^2}}, Uy'=\frac{Uy}{g^{fs}(1-\frac{VUx}{c^2})},  Uz'=\frac{Uz}{g^{fs}(1-\frac{VUx}{c^2})}; \) где \(g=[1-\frac{v^2}{c^2}]; fs=-1+\frac{0,5(M - m')}{M + m'}. (4=>) \)
\( Ux=\frac{Ux' + V}{1+\frac{Ux'V}{c^2}}, Uy=\frac{Uy'g^{fs+1}}{1+\frac{VUx'}{c^2}},  Uz=\frac{Uz'g^{fs+1}}{1+\frac{VUx'}{c^2}} \); где \(fs+1=\frac{0,5(M - m')}{M + m'}. (4<=) \)
При движении вдоль оси х или х' получаем очевидно U=Ux, U'=Ux' получаем упрощение \(U'=\frac{U - V}{1-\frac{UV}{c^2}}, U=\frac{U' + V}{1+\frac{U'V}{c^2}}. \)
Если применить полученные формулы к опыту Физо, где свет проходит через движущуюся жидкость, то следует учесть следуещее:
m'=mb<<M=Mz, откуда fs=-1+0,5= -0,5, fs+1=0,5. Тогда с учетом
\( U'=\frac{c}{n} \) получаем \( U=\frac{\frac{c}{n}+V}{1+\frac{V}{c*n}}=>(\frac{c}{n}+V)*[1-\frac{V}{cn}]=\frac{c}{n}+V(1-\frac{1}{n^2})-\frac{V^2}{cn}=>\frac{c}{n}+V(1-\frac{1}{n^2}). \)
Между Ньютоном и мной Альберт Эйнштейн третий лишний.
Вселенная вечна, бесконечна и бесконечномерна.

Оффлайн Король Альтов

  • Модератор
  • Старожил
  • *****
  • Сообщений: 2182
  • Карма: +18/-3
  • Пол: Мужской
Re: Обобщение механики Ньютона.
« Ответ #19 : 03 Март 2017, 07:28:00 »
Локальная абсолютность пространства-времени - 10. Как правило для различных ИСО выполняется условие, что масса ассоциируемая с одной из ИСО намного превосходит другую, то-есть M >> m' и \( fs=-1+\frac{0,5(M - m')}{M + m'}= - 0,5,  g=[1-\frac{v^2}{c^2}]. \)
Прямые преобразования:   \( x'=\frac{x - vt}{g^{0.5}}; t'=\frac{t - \frac{xv}{c^2}}{g^{0.5}}; \)
Обратные преобразования: \( x=\frac{x'+vt'}{g^{0.5}};  t=\frac{t'+\frac{x'v}{c^2}}{g^{0.5}}; \)
 Более того всегда локально для какой то области пространства практически всегда можно указать такую сопутствующую ИСО, что локально для всех движений различных тел в этой области ее сила гравитации и масса всегда будут доминировать в ней. Вследствие этого ассоцируемые с этой ИСО локальные пространство-время оказываются локально абсолютными. Например на Земле и в зоне ее гравитационного вляния такой ИСО с локально абсолютными пространством - временем будет такая система отсчета, которая будет совмещена с центром Земли и будет всегда одинаково ориентирована в пространстве. Именно такая система отсчета в виде сопутствующей геоцентрической ИСО и используется во всей современной астрономии, и которая называется второй экваториальной геоцентрической системой координат. Если же мы рассмотрим всю солнечную систему в совокупности, то здесь самым массивным телом очевидно является Солнце, и следовательно локальной абсолютной системой отсчета в пределах солнечной системы является гелиоцентрическая система координат с постоянной ориентацией в пространстве. Такую иерархию можно продолжать и далее до галактической системы координат и далее. Очевидно, что пределом такой иерархии должна быть некая глобальная система координат, в которой уже естетсвенно будут глобальными и абсолютными пространство и время. Следует отметить, что во всей этой иерархии имеется очевидная ассиметрия между локально абсолютными ИСО и локальными ИСО, для которых \( M << m' ; fs=-1+\frac{0,5(M - m')}{M + m'}= - 1,5. \)
Прямые преобразования:  \(  x'=\frac{x - vt}{g^{1.5}}; t'=\frac{t - \frac{xv}{c^2}}{g^{1.5}};    g=[1- \frac{v^2}{c^2}]. \)
Обратные преобразования:  \( x=(x'+vt')g^{0.5};  t=(t'+ \frac{x'v}{c^2})g^{0.5}. \)
Это означает, что преобразования Лоренца от глобальных ИСО к локальным имеют совершенно отличиный вид от преобразований Лоренца от локальных ИСО к глобльным. Отсюда нетрудно понять, что в реальном мире все законы природы различны по отношению к переходу от одной инерциальной системы отсчета к другой. Это означает, что во всех инерциальных системах физические законы (не только механические) имеют разную форму.
Между Ньютоном и мной Альберт Эйнштейн третий лишний.
Вселенная вечна, бесконечна и бесконечномерна.

Оффлайн Король Альтов

  • Модератор
  • Старожил
  • *****
  • Сообщений: 2182
  • Карма: +18/-3
  • Пол: Мужской
Re: Обобщение механики Ньютона.
« Ответ #20 : 03 Март 2017, 07:31:58 »
Эффект Доплера и аберрация света -11. Для монохраматической волны, поле которой в каждой точке изменяется по закону
f=A*cos(wt-KR+a) ее фаза Fw=wt-KR+a является инвариантом. В самом деле, если поле в данной точке пространства в данный момент
времени приняло нулевое значение, то это не может зависеть от системы отсчета. Откуда получаем для систем S и S' естественное равенство wt-KR+a = w't'-K'R'+a'. Далее из равенства в нулевой точке t=0, x=0 и t'=0, x'=0 получаем очевидное условие a=a', откуда wt-KR = w't'-K'R' =  inv. Здесь w, w' - частоты, а K={kx,ky,kz}=w/c{cos(qx),cos(qy),cos(qz)} , K'={kx',ky',kz'}=w'/c{cos(qx'),cos(qy'),cos(qz')} - волновые векторы.
Используя формулы обобщенного преобразования Лоренца (3+=>) и (3+<=) получаем общие формулы для эффекта Доплера и абберации света \( (b=\frac{v}{c}) \)
\( \frac{w(t'+\frac{x'}{c}b)}{g^{fs+1}} - \frac{kx(x'+b*c*t')}{g^{fs+1}} -ky*y - kz*z= w'*t' - kx'*x' -ky'*y' - kz'*z'. => \)
\( w' = \frac{(w - kx*v)}{g^{fs+1}}=\frac{w(1 - b*cos(qx))}{g^{fs+1}} \) - эффект Доплера (5D=>)
\( kx' = \frac{(kx - \frac{w*b}{c})}{g^{fs+1}} = \frac{kx*(1 - \frac{b}{cos(qx)})}{g^{fs+1}},  ky' = ky,  kz' = kz \)- аберрация света (5A=>)
\( w*t - kx*x - ky*y - kz*z = w'(t - \frac{x}{c}b)*g^{fs} - kx'*(x - v*t)*g^{fs} - ky'*y' - kz'*z' => \)
\( w = (w' + kx'*v)*g^{fs} = w'(1 + b*cos(qx'))*g^{fs} \) - эффект Доплера (5D<=)
\( kx = (kx' + \frac{w'*b}{c})*g^{fs} = kx'*(1 + \frac{b}{cos(qx')})*g^{fs},  ky = ky',  kz = kz' \)- аберрация света (5A<=)
Поскольку cистема ИСО S связана с наблюдателем, то естественно именно в ней и представляет интерес наблюдать эффект Доплера и
аберрацию света, поэтому приемник сигналов мы всегда будем ассоциировать именно с ней. Ну а источник сигналов поэтому всегда будет расположен в движущейся относительно наблюдателя системе S'. Рассмотрим различные случаи соотношения масс ИСО излучателя и ИСО приемника \( fs=-1+\frac{0,5(M - m')}{M + m'} \). Следует отметить, что если расстояние между ними чрезвычайно велико, то очевидно, что никакого гравитационного взаимодействия между ними практически нет. При этом можно рассмотреть эквивалентную ИСО источника на близком расстоянии при выполнении условия подобия, то-есть \( \frac{m'}{R^2}=\frac{me}{Re^2}\) или \(me=m'*(\frac{Re}{R})^2 \). Сразу понятно, что при космологически больших расстояниях R вне зависимости от величины массы m' при достаточно ограниченной величине расстояния Re массу me можно считать практически равной нулю, откуда получаем значение fs= - 0,5.
Из всевозможных значений рассмотрим три крайних случая.
1). Масса ИСО приемника  значительно больше массы ИСО источника M >> m', тогда fs= - 0,5, откуда
\( w'=\frac{w-kx*v}{g^{0,5}}=\frac{w*(1-b*cos(qx))}{g^{0,5}} \) -эффект Доплера; \( kx'=\frac{kx-\frac{w*b}{c}}{g^{0,5}} =
\frac{kx*(1-b/cos(qx))}{g^{0,5}}, ky'=ky, kz'=kz \)-аберрация света.(=>)
\(w=\frac{w'+kx'*v}{g^{0,5}} = \frac{w'*(1+b*cos(qx')}{g^{0,5}} \)-эффект Доплера; \( kx=\frac{kx'+\frac{w'*b}{c}}{g^{0,5}}=
\frac{kx'*(1+\frac{b}{cos(qx')})}{g^{0.5}}, ky=ky',kz=kz' \)-аберрация света.(<=)
    1.a) В случае продольного эффекта Доплера волна в системе S' будет распространяться в направлении оси ОХ, поэтому получаем для
волнового вектора соответствующие значения (cos(qx')=1 и kx'=w'/c) и получаем обычные формулы (<=)
\( w =  w'*[\frac{1+b}{1-b}]^{0,5} \) -эффект Доплера. Поскольку система S' движется относительно системы S в положительном направлении оси ОХ, то волна в этом случае будет набегать на систему S, и поэтому частота w в ней будет увеличиваться по отношению к частоте w' в системе S', то-есть в этом случае просто b>0. Очевидно при движении волны в обратном направлении частота w будет соответственно уменьшаться, поскольку в этом случае b<0.
\( kx =  kx'*[\frac{1+b}{1-b}]^{0.5}, ky = ky', kz = kz' \)-аберрация света.
    1.b). Поперечный эффект Доплера соответствует случаю, когда наблюдение ведется в системе отсчета S и притом перпендикулярно к
направлению распространящейся волны. В этом случае значения волнового вектора будут иметь следующие значения (kx=0 => cos(qx)=0) (=>)
\( w = w'*(1 - b^2)^{0,5}\) - эффект Доплера; Из формулы видно, что в этом случае происходит смещение частоты в длинноволновую область спектра пропорционально квадратному корню из величины \( g = 1 - b^2 \).
kx' = - w'*b/c,  ky' = ky,  kz' = kz-аберрация света.
Между Ньютоном и мной Альберт Эйнштейн третий лишний.
Вселенная вечна, бесконечна и бесконечномерна.

Оффлайн Король Альтов

  • Модератор
  • Старожил
  • *****
  • Сообщений: 2182
  • Карма: +18/-3
  • Пол: Мужской
Re: Обобщение механики Ньютона.
« Ответ #21 : 03 Март 2017, 07:33:43 »
Эффект Доплера и аберрация света -12.  2). Масса ИСО источника равна массе ИСО приемника M= m', тогда fs= - 1, откуда
w'=(w-kx*v)=w*(1-b*cos(qx))-эффект Доплера; \( kx'=(kx-\frac{w*b}{c})=kx*(1-\frac{b}{cos(qx)}), ky'=ky,kz'=kz \) -аберрация света.(=>)
\( w=\frac{w'+kx'*v}{g}=\frac{w'*(1+b*cos(qx'))}{g} \) - эффект Доплера; \( kx=\frac{kx'+\frac{w'*b}{c}}{g}=\frac{kx'*(1+\frac{b}{cos(qx')})}{g}, ky=ky',kz=kz' \)-аберрация света(<=)
    2.a) В случае продольного эффекта Доплера волна в системе S' будет распространяться в направлении оси ОХ, поэтому получаем для волнового вектора соответствующие значения (cos(qx')=1 и kx'=w'/c) и получаем формулы (<=)
\( w =  \frac{w'}{1 - b}\) - эффект Доплера. Поскольку система S' движется относительно системы S в положительном направлении оси ОХ, то волна в этом случае будет набегать на систему S, и поэтому частота w в ней будет увеличиваться по отношению к частоте w' в системе S', то-есть в этом случае просто b>0. Очевидно при движении волны в обратном направлении частота w будет соответственно уменьшаться, поскольку в этом случае b<0.
\( kx = \frac{kx'}{1 - b},  ky = ky',  kz = kz' \) - аберрация света
   2.b).  Поперечный эффект Доплера соответствует случаю, когда наблюдение ведется в системе отсчета S и притом перпендикулярно к направлению распространящейся волны. В этом случае значения волнового вектора будут иметь следующие значения (kx=0 => cos(qx)=0) (=>)
w = w' - эффект Доплера. В данном случае получаем в силу симметрии системы, что поскольку в этом случае выполняется эффект
относительности, то-есть как система S' движется относительно системы S, так точно и наоборот система S' зеркально симметрично
движется относительно системы S, а следовательно в силу полной симметрии системы поперечного эффекта Доплера в этом случае нет.
\( kx' = - \frac{w'*b}{c},  ky' = ky,  kz' = kz \)- аберрация света.
3). Масса ИСО источника значительно больше массы ИСО приемника M << m', тогда fs= - 1,5, откуда
\( w'=(w-kx*v)*g^{0,5}=w*(1-b*cos(qx))*g^{0,5}\) -эффект Доплера;
\(kx'=(kx-\frac{w*b}{c})*g^{0,5}=kx*(1-\frac{b}{cos(qx)})*g^{0,5},ky'=ky,kz'=kz \)-аберрация света.(=>)
\( w=\frac{w'+kx'*v}{g^{1,5}}=\frac{w'*(1+b*cos(qx'))}{g^{1,5}} \) эффект Доплера;
\( kx=\frac{kx'+\frac{w'*b}{c}}{g^{1,5}}=\frac{kx'*(1+\frac{b}{cos(qx')})}{g^{1,5}}, ky=ky',kz=kz' \)-аберрация света(<=)
   3.a) В случае продольного эффекта Доплера волна в системе S' будет распространяться в направлении оси ОХ, поэтому получаем для волнового вектора соответствующие значения \( (cos(qx')=1 и kx'=\frac{w'}{c}) \) и получаем формулы (<=)
\( w = \frac{w'}{(1-b)*(1-b^2)^{0,5}}\)  -эффект Доплера.  Поскольку система S' движется относительно системы S в положительном направлении оси ОХ, то волна в этом случае будет набегать на систему S, и поэтому частота в ней w будет увеличиваться по отношению к частоте w' в системе S', то-есть в этом случае просто b>0. Очевидно при движении волны в обратном направлении частота w будет соответственно уменьшаться, поскольку в этом случае b<0. Следует отметить, что продольный эффект Доплера в этом случае выражается существенно сильнее, чем в первых двух случаях, однако реально реализация такой ситуации на практике весьма маловероятна, и поэтому этот случай имеет весьма гипотетическое значение.
\( kx = \frac{kx'}{(1-b)*(1-b^2)^{0,5}}, ky = ky', kz = kz' \)-аберрация света.
   3.b).  Поперечный эффект Доплера соответствует случаю, когда наблюдение ведется в системе отсчета S и притом перпендикулярно к
направлению распространящейся волны. В этом случае значения волнового вектора будут иметь следующие значения (kx=0 => cos(qx)=0) (=>)
\( w = \frac{w'}{(1-b^2)^{0,5}}\) -эффект Доплера. В этом случае как следует из формул поперечный эффект Доплера должен проявляться наоборот в смещении частоты в коротковолновую часть область спектра, однако реально реализация такой ситуации на практике весьма маловероятна, и поэтому этот случай имеет весьма гипотетическое значение.
\( kx' = - \frac{w'*b}{c}, ky' = ky, kz' = kz \) -аберрация света.
Примечание. Из формул пунктов 2.а). и 3.а). можно сделать вывод о том, что для сверхмассивных источников типа галктик, квазаров и сверхмассивных звездных скоплений продольный эффект Доплера должен усиливаться. Вполне возможно, что такое усиление эффекта Доплера на огромных или даже космологических расстояниях для Хаббловского красного смещения как раз и может служить обьяснением эффекта так называемого "ускоренного расширения вселенной".
Между Ньютоном и мной Альберт Эйнштейн третий лишний.
Вселенная вечна, бесконечна и бесконечномерна.

Оффлайн Король Альтов

  • Модератор
  • Старожил
  • *****
  • Сообщений: 2182
  • Карма: +18/-3
  • Пол: Мужской
Re: Обобщение механики Ньютона.
« Ответ #22 : 03 Март 2017, 07:35:46 »
Дополнение- 13. Из формул (5D) и (5A) получаем \( 1=\frac{(1+b*cos(qx'))*(1-b*cos(qx))}{g} =>\)
\( cos(qx')=\frac{cos(qx)-b}{1-b*cos(qx)},  \frac{w}{w'}=\frac{g^{fs+1}}{1-b*cos(qx)}; \)
\( cos(qx)=\frac{cos(qx')+b}{1+b*cos(qx')},  \frac{w'}{w}=\frac{g^{fs}}{1+b*cos(qx')}. \)
Отсюда легко выразить вектора K и K' друг через друга.
\( K'=[kx',ky',kz']=\frac{w'}{c}[cos(qx'),cos(qy'),cos(qz')]; cos(qx')=\frac{cos(qx) -b}{1 - b*cos(qx)}; \)
\( cos(qy')=\frac{cos(qy)*g^{fs+1}}{1 - b*cos(qx)}; cos(qz')=\frac{cos(qz)*g^{fs+1}}{1 - b*cos(qx)}. \)
\( K =[kx,ky ,kz ]=\frac{w}{c}[cos(qx), cos(qy), cos(qz)]; cos(qx) =\frac{cos(qx')+b}{1+b*cos(qx')}; \)
\( cos(qy)=\frac{cos(qy')*g^{fs+1}}{1+b*cos(qx')}; cos(qz) =\frac{cos(qz')*g^{fs+1}}{1+b*cos(qx')}. \)
Между Ньютоном и мной Альберт Эйнштейн третий лишний.
Вселенная вечна, бесконечна и бесконечномерна.

Оффлайн Король Альтов

  • Модератор
  • Старожил
  • *****
  • Сообщений: 2182
  • Карма: +18/-3
  • Пол: Мужской
Re: Обобщение механики Ньютона.
« Ответ #23 : 03 Март 2017, 07:37:57 »
Импульс-14. Будем полагать по аналогии с пунктом [Взаимосвязь массы и энергии.], что масса функционально зависит от скорости m=m(V) и P=m(V)*V, причем при стремлении скорости к нулю V-> 0 масса стремится m(V)-> mo. Рассмотрим абсолютно упругое столкновение двух одинаковых частиц с массой m в системе их центра масс Sc. Поскольку в этой системе суммарный импульс системы частиц равен нулю тогда скорости частиц одинаковы по модулю и противоположные по направлению. Пусть системы S и S' как обычно двжутся относительно друг друга как обычно по оси х со скоростью V. Системы же выбираются так, чтобы движение в них частиц происходило только по оси У, то-есть в системе S первая частица 1 движется только по оси У со скоростью -Vy, а в системе S' частица 1' движется только по оси У со скоростью Vy. Для физичности наших систем отсчета необходимо, чтобы в них выполнялись законы сохранения и в частности закон сохранения импульса. Понятно что иксовая компнента суммарного импульса частиц в результате столкновения в системе S не меняется. Тогда должна оставаться неизменной и игрековая составляющая суммарного импульса частиц, то-есть
 \( m(Vy)(-Vy)+m(\sqrt{V^2+Vy'^2})(Vy')=m(Vy)(Vy)+m(\sqrt{V^2+Vy'^2})(-Vy') => m(Vy)(Vy)=m(\sqrt{V^2+Vy'^2})(Vy') \)
Теперь используем правило сложения скоростей из пункта [9] для игрековых компонет с учетом того, что в \( S' Vx'=0 => Vy=Vy'*g^{fs+1} \).
Тогда получаем \( m(Vy)=m(\sqrt{V^2+Vy'^2})*g^{fs+1}  , g=1 - \frac{V^2}{C^2} \). Пусть скорость движения по оси Х больше нуля но не равна скорости света тогда устремив к нулю игрековую компонету скорости получаем Vy -> 0 => Vy' -> 0 , откуда  \( m(V)=\frac{mo}{g^{fs+1}}\)  (m) 
а для импульса соответственно получаем выражение \( P=\frac{mo*V}{g^{fs+1}} (p) \), где \( fs+1= \frac{0,5*(M - m')}{M + m'}. \)
Отметим важные частные случаи
1). \( M >>m' => m=\frac{mo}{g^{0,5}} \) - обычная общеизвестная формула.
2).  M=m' => m=mo - масса от скорости не зависит. Эта ситуация соответсвует случаю так называемого симметричного парадокса близнецов, когда на самом деле реализуется ситуция полной симметричности или относительности движения, поэтому естественно в этом случае и не должно быть никакого изменения массы от скорости.
3). \(M<<m' m=mo*g^{0,5} \)- масса уменьшается с увеличением скорости. Кажущийся парадоксальный результат на самом деле легко обьясним.
Для примера можно вспомнить космические мезоны, движущеися с околосветовой скоростью. Поскольку в этом случае движется на самом деле мезон относительно Земли, а не Земля относительно мезона, то масса Земли остается неизменной, в то время как масса мезона существенно растет, а значит и соотношение масс Земля - мезон уменьшается, что и отражено в формуле.
Между Ньютоном и мной Альберт Эйнштейн третий лишний.
Вселенная вечна, бесконечна и бесконечномерна.

Оффлайн Король Альтов

  • Модератор
  • Старожил
  • *****
  • Сообщений: 2182
  • Карма: +18/-3
  • Пол: Мужской
Re: Обобщение механики Ньютона.
« Ответ #24 : 03 Март 2017, 07:41:05 »
Энергия 15. В соответствии со вторым законом Ньютона имеем dP/dt=F=dA/ds=dE/ds, откуда dP*(ds/dt)=dE=dP*V. Используя формулу (p) получаем
\( dE=V*d[\frac{mo*V}{g^{fs+1}}]=\frac{moV*dV}{g^{fs+1}}+\frac{moV^2(fs+1)2V*dV}{C^2g^{fs+2}}=\frac{mo}{g^{fs+2}}[2(fs+1) -
(2fs+1)g]V*dV = moC^2[\frac{(fs+1)d(\frac{V^2}{C^2})}{g^{fs+2}} - \frac{(fs+0,5)d(\frac{V^2}{C^2})}{g^{fs+1}}] \)
После интегрирования получаем формулу
 \( E - Eo = moC^2[\frac{1}{g^{fs+1}} - \frac{1 + \frac{0,5}{fs}}{g^{fs}} - 1 + (1+\frac{0,5}{fs})] \), где \( fs+1= \frac{0,5*(M - m')}{M + m'} ;  g=1 -
\frac{V^2}{C^2} \).
В пункте [Взаимосвязь массы и энергии.] уже была получена формула для энергии E = M*C^2 в частном случае исходя из предположения, что dE = C^2*dM. Из этой формулы в частности следует, что Eo=mo*C^2.
Окончательно получаем формулу \( E = moC^2[\frac{1}{g^{fs+1}} - \frac{1 + \frac{0,5}{fs}}{g^{fs}}  + (1+\frac{0,5}{fs})] \)
Отметим важные частные случаи 1).\( M >>m' => fs+1=0,5  E=\frac{moC^2}{g^{0,5}} \) - обычная общеизвестная формула.
2). \( M=m' => fs+1 = 0.  E = moC^2[1 - 0,5g+0,5] = moC^2(1 + \frac{0,5*V^2}{C^2}) \) Эта ситуация соответствует случаю так называемого симметричного парадокса близнецов, когда на самом деле реализуется ситуция полной симметричности или относительности движения.
3). \( M<<m' => fs+1 = - 0,5   E = moC^2 [ g^{0,5} -2/3g^{1,5} +2/3] = moC^2(2/3 + g^{0,5} - 2/3g^{1,5}) \) - энергия  уменьшается с увеличением скорости. Кажущийся парадоксальный результат на самом деле легко обьясним. Для примера можно вспомнить космические мезоны, движущеися с околосветовой скоростью. Поскольку в этом случае движется на самом деле мезон относительно Земли, а не Земля относительно мезона, то масса Земли остается неизменной, в то время как масса мезона существенно растет, а значит и соотношение энергий Земля - мезон уменьшается, что и отражено в формуле.
Между Ньютоном и мной Альберт Эйнштейн третий лишний.
Вселенная вечна, бесконечна и бесконечномерна.

Оффлайн Король Альтов

  • Модератор
  • Старожил
  • *****
  • Сообщений: 2182
  • Карма: +18/-3
  • Пол: Мужской
Re: Обобщение механики Ньютона.
« Ответ #25 : 03 Март 2017, 07:44:37 »
Преобразования импульса и энергии - 16. В соответствии с прямыми и обратными обощенными преобразованиями Лоренца
рассмотрим элементарные перемещения некоторой частицы для
четырехмерных векторов \( ds =[cdt, dx, dy, dz] ; ds' = [cdt', dx', dy', dz' ] ;  g= 1 - \frac{v^2}{c^2}. \)
\( dt' = (dt - \frac{dx*v}{c^2})*g^{fs};           dx' = (dx - dt*v)*g^{fs};       dy' = dy; dz' = dz; (d3=>) \)
\( dt =  \frac{dt' + \frac{dx'*v}{c^2}}{g^{fs+1}};  dx = \frac{dx' + dt'*v}{g^{fs+1}}; dy = dy'; dz = dz'; (d3<=)  \)
По аналогии можно рассмотреть обощенные преобразования Лоренца и для некоего произвольного вектора A = [At, Ax, Ay, Az] A'=B*A, где B - матрица, а A' = [At', Ax' , Ay', Az'].
\( At' = (At - \frac{Ax*v}{c^2})*g^{fs};         Ax' = (Ax - At*v)*g^{fs};         Ay' = Ay; Az' = Az;  (A=>) \)
\( At = \frac{At' + \frac{Ax'*v}{c^2}}{g^{fs+1}};  Ax = \frac{Ax' + At'*v}{g^{fs+1}};  Ay = Ay'; Az = Az';  (A<=) \)
Введем по определению 4 импульс P4 = [Pt, Px, Py, Pz],
где положим по определению \( Pt := \frac{mo*c}{G^{fs+1}} = \frac{E}{c} + mo*c*[\frac{1+\frac{0,5}{fs}}{G^{fs}} - (1+\frac{0,5}{fs}) ];\) где \( G=1 - \frac{U^2}{C^2}. \)
В этом случае формулы преобразования импульса и энергии при переходе от одной системы отсчета к другой примут вид
\( Pt'=\frac{E'}{c} + mo*c*[\frac{1+\frac{0,5}{fs}}{G'^{fs}}- (1+\frac{0,5}{fs}) ] = (Pt - \frac{Px*v}{c^2})*g^{fs};  Px' = (Px - Pt*v)*g^{fs};   Py' = Py;  Pz' = Pz;  (PE=>)  \)
\( Pt =\frac{E}{c} + mo*c*[\frac{1+\frac{0,5}{fs}}{G^{fs}} - (1+\frac{0,5}{fs}) ] = \frac{Pt' + \frac{Px'*v}{c^2}}{g^{fs+1}};  Px = \frac{Px' + Pt'*v}{g^{fs+1}};  Py = Py';  Pz = Pz';  (PE<=) \)
Отметим важные частные случаи
1). \( M >>m' => fs+1=0,5; =>  Pt = \frac{E}{c};  Pt' = \frac{E'}{c}. \)
\( \frac{E'}{c}= \frac{\frac{E}{c} - \frac{Px*v}{c^2}}{g^{0,5}};    Px' = \frac{Px -E \frac{v}{c}}{g^{0,5}};  Py' = Py; Pz' = Pz;  (PE1=>) \)
\( \frac{E}{c}= \frac{\frac{E'}{c} + \frac{Px'*v}{c^2}}{g^{0,5}};  Px = \frac{Px' +E' \frac{v}{c}}{g^{0,5}}; Py = Py';  Pz = Pz'; (PE1<=) \)

2). \( M=m' => fs+1 = 0.  E = moC^2[1 - 0,5G+0,5] = moC^2(1 + \frac{0,5*U^2}{C^2}) \) Эта ситуация соответсвует случаю так называемого симметричного парадокса близнецов, когда на самом деле реализуется ситуция полной симметричности или относительности движения.
\( Pt = \frac{E}{c} +mo*c*[\frac{0,5}{g} - 0,5];   Pt' = \frac{E'}{c} +mo*c*[\frac{0,5}{g} - 0,5]. \)
\( \frac{E'}{c}+mo*c*[\frac{0,5}{G'}-0,5] =\frac{\frac{E}{c}+mo*c*[\frac{0,5}{G}-0,5]-Px*\frac{v}{c^2}}{g};
Px'=\frac{Px-[\frac{E}{c}+mo*c*[\frac{0,5}{G}-0,5]]*v}{g}; Py'=Py; Pz'=Pz;  (PE2=>) \)
\( \frac{E}{c}+mo*c*[\frac{0,5}{G} - 0,5] = (\frac{E'}{c}+mo*c*[\frac{0,5}{G'}-0,5]+Px'*\frac{v}{c^2}); Px
=(Px'+[\frac{E'}{c}+mo*c*[\frac{0,5}{G'}-0,5]]*v); Py=Py'; Pz=Pz';  (PE2=>) \)

3). \( M<<m' => fs+1 = - 0,5   E = moC^2 [ G^{0,5} -2/3*G^{1,5} +2/3] = moC^2(2/3 + G^{0,5} - 2/3*G^{1,5}); \)
\( Pt = \frac{E}{c}+mo*c*[2/3*G^{1,5}+2/3];  Pt' = \frac{E'}{c}+mo*c*[2/3*G'^{1,5}+2/3]; \)
\( \frac{E'}{c} + mo*c*[\frac{2/3}{G'^{1,5}} - 2/3 ] = \frac{\frac{E}{c}+mo*c*[2/3*G^{1,5}+2/3]-\frac{Px*v}{c^2}}{g^{1,5}}; \)
 \(  Px' =\frac{Px-[\frac{E}{c}+mo*c*[2/3*G^{1,5}+2/3]]*v}{g^{1,5}};  Py' = Py;  Pz' = Pz; (PE3=>) \)
\( \frac{E}{c}  + mo*c*[2/3*G^{0,5} - 2/3] = (\frac{E'}{c}+mo*c*[2/3*G'^{1,5}+2/3]+\frac{Px'*v}{c^2})*g^{0,5}; \)
 \(  Px =(Px'+[\frac{E'}{c}+mo*c*[2/3*G'^{1,5}+2/3]]*v)*g^{0,5}; Py = Py'; Pz = Pz'; (PE3<=) \)
Между Ньютоном и мной Альберт Эйнштейн третий лишний.
Вселенная вечна, бесконечна и бесконечномерна.

Оффлайн Король Альтов

  • Модератор
  • Старожил
  • *****
  • Сообщений: 2182
  • Карма: +18/-3
  • Пол: Мужской
Re: Обобщение механики Ньютона.
« Ответ #26 : 03 Март 2017, 07:47:35 »
Формула для второго закона Ньютона -17. Согласно [14] \( (p) => P=\frac{mo*U}{G^{fs+1}} \). Учитывая формулировку второго закона dP/dt=F получаем
\( \vec{F}=\frac{\vec{dP}}{dt}=\frac{\vec{dU}}{dt}*\frac{mo}{G^{fs+1}}+2*(fs+1)*mo\vec{U}*\frac{<\frac{U}{c^2},frac{dU}{dt}>}{G^{fs+2}}.\)
Умножив скалярно обе части на U получим выражение
\( <\frac{\vec{dU}}{dt}, \vec{U}> [\frac{mo}{G^{fs+1}} + \frac{2*(fs+1)*mo*U^2}{c^2*G^{fs+2}}] = <\vec{F},\vec{U}> , \)
 откуда => \(<\frac{\vec{dU}}{dt}, \vec{U}> = \frac{<\vec{F},\vec{U}>}{mo} *\frac{G^{fs+2}}{1+(2*fs+1)\frac{U^2}{C^2}} \)
Отсюда нетрудно поучить формулу для ускорения \( \frac{\vec{dU}}{dt} =\frac{G^{fs+1}}{mo}*[ \vec{F} -
\vec{U}*<\vec{F},\vec{U}>\frac{2(fs+1)}{C^2+(2*fs+1)*U^2}] \) .... ( dU/dt )
Формулы преобразования компонент силы. Исходя из формул 4 векторов формулы преобразования можно получить формулы
\( Fx =\frac{Fx'+\frac{v}{c^2}*<\vec{F'},\vec{U'}>}{1+Ux'*\frac{V}{c^2}}, Fy=\frac{Fy'*g^{fs+1}}{1+\frac{V*Ux'}{c^2}},
Fz=\frac{Fz'*g^{fs+1}}{1+\frac{V*Ux'}{c^2}}, \)
\( <\vec{F},\vec{U}>= \frac{<\vec{F'},\vec{U'}>+V*Fx'}{1+\frac{V*Ux'}{c^2}} \) ....(F=>)
\( Fx' =\frac{Fx-\frac{v}{c^2}*<\vec{F},\vec{U}>}{1-\frac{Ux*V}{c^2}}, Fy'=\frac{Fy}{g^{fs}(1-\frac{V*Ux}{c^2})},
Fz'=\frac{Fz}{g^{fs}(1-\frac{V*Ux}{c^2})}, \)
\( <\vec{F'},\vec{U'}>= \frac{<\vec{F},\vec{U}>-V*Fx}{1-\frac{V*Ux}{c^2}} \)....(F<=)
Между Ньютоном и мной Альберт Эйнштейн третий лишний.
Вселенная вечна, бесконечна и бесконечномерна.

Оффлайн Король Альтов

  • Модератор
  • Старожил
  • *****
  • Сообщений: 2182
  • Карма: +18/-3
  • Пол: Мужской
Re: Обобщение механики Ньютона.
« Ответ #27 : 03 Март 2017, 07:51:30 »
Вот тема, где все это уточняется, поскольку тема эта уже весьма старая и я ушел очень далеко вперед.
http://bolshoyforum.com/forum/index.php?topic=473646.0
Плохо объяснили, поэтому не понял. Прочитав тему понял, что в теории есть подгоночный параметр, что не есть очень хорошо. Хотя теория сама по себе интересная.
А задачи типа аэродинамики все такие. В данном случае речь идет об обтекании массивного тела гравитационным эфиром или энергией гравитации, тождественно равной темной энергии. Совершенно очевидно, что для фотонов и малоссивных тел коэффициент сопротивления будет максимальным и равным константе Хаббла, а для массивных планет и тем более звезд коэффициент сопротивления движению будет асимптотически стремиться к нулю.
PS1. Очень рад, что в вашем лице, на БФ появился хоть один человек, способный понять смысл моей теории гравитации.
PS2. Самое интересное состоит вовсе не в том, что я создал какую то новую теорию гравитации, а в том, что она именно в 2011 году можно сказать получила блистательные экспериментальные подтверждения, которых нет ни у одной из современных теорий гравитации, включая ОТО.
http://bolshoyforum.com/forum/index.php?topic=413411.0
Между Ньютоном и мной Альберт Эйнштейн третий лишний.
Вселенная вечна, бесконечна и бесконечномерна.

Оффлайн Король Альтов

  • Модератор
  • Старожил
  • *****
  • Сообщений: 2182
  • Карма: +18/-3
  • Пол: Мужской
Re: Обобщение механики Ньютона.
« Ответ #28 : 03 Март 2017, 07:53:54 »
Это ваша статья - Александр Назаров о природе ускорения станций Pioneer ?
Вы закончили НГУ?
Да я первый в мире вывел формулу для аномального ускорения Пионеров A = - Ho x C, которую потом подтвердил экспериментальными данными Вячеслав Турищев. Свои результаты я поместил на сайте Известия Науки еще в 20 веке, который затем из за моей теории гравитации грохнули за 2 месяца до вручения Нобелевской премии по физике за темную энергию, которая спасает ОТО от краха, но противоречит моей теории гравитации.
http://bolshoyforum.com/forum/index.php?topic=247390.0
Я закончил МВТУ и инженерный поток Мехмата МГУ.
PS. Да моя статья в точности с таким названием есть на Мембране.
http://www.membrana.ru/particle/2278
Между Ньютоном и мной Альберт Эйнштейн третий лишний.
Вселенная вечна, бесконечна и бесконечномерна.

 

SimplePortal 2.3.7 © 2008-2024, SimplePortal